O módulo da força eletromotriz induzida nos terminais da bobina, $\left|\varepsilon_{\mathrm{i}}\right|$, é igual ao módulo da variação do fluxo do campo magnético por unidade de tempo, $\frac{\left|\Delta \Phi_{m}\right|}{\Delta t}$, que atravessa as espiras da bobina: $\left|\varepsilon_{\mathrm{i}}\right|=\frac{\left|\Delta \Phi_{\mathrm{m}}\right|}{\Delta t}$.

O fluxo do campo magnético, $\Phi_{\mathrm{m}}$, que atravessa cada uma das espiras é dado pela seguinte expressão: $\Phi_{\mathrm{m}}=B A \cos \theta$ em que $B$ é a intensidade do campo magnético, $A$ é a área de uma superfície delimitada pela espira e $\theta$ o ângulo entre o campo magnético, $\vec{B}$, e a direção perpendicular à superfície (neste caso, pode considerar-se uma superfície plana quadrada de área $A=\left(8,0 \times 10^{-2} \mathrm{~m}\right)^{2}$ para a qual a normal é paralela ao campo, portanto, $\left.\theta=0^{\circ}\right)$. Através de $\mathrm{N}$ espiras o fluxo magnético será $\Phi_{\mathrm{m}}=\mathrm{N} B A \cos \theta$.

O módulo da variação do fluxo do campo magnético que atravessa as $\mathrm{N}$ espiras da bobina, no intervalo $[0,0 ; 2,0] \mathrm{s}$, resulta da variação da intensidade do campo magnético, $B$ :

$\Delta \Phi_{\mathrm{m}}=\Delta(\mathrm{N} B A \cos \theta)=\mathrm{N} B_{\mathrm{f}} A \cos \theta-\mathrm{N} B_{\mathrm{i}} A \cos \theta=\mathrm{N} A \cos \theta\left(B_{\mathrm{f}}-B_{\mathrm{i}}\right)$

Substituindo pelos valores das grandezas obtém-se:

$\Delta \Phi_{\mathrm{m}}=500 \times\left(8,0 \times 10^{-2} \mathrm{~m}\right)^{2} \times \cos 0^{\circ} \times(0,090-0,010) \mathrm{T}=0,256 \mathrm{~Wb}$.

0 módulo da força eletromotriz induzida nos terminais da bobina, no intervalo $[0,0 ; 2,0] \mathrm{s}$, é:

$$\left|\varepsilon_{\mathrm{i}}\right|=\frac{\left|\Delta \Phi_{\mathrm{m}}\right|}{\Delta t}=\frac{0,256 \mathrm{~Wb}}{2,0 \mathrm{~s}}=0,13 \mathrm{~V}$$